Utilisateur:Jean-Michel Tanguy/SujetENTPE2020/trinome2: BUCHER-GIORGI-LOTHON : Différence entre versions

Version du 28 mai 2020 à 21:46

Dans le but de modéliser la houle, nous allons utiliser le modèle de Berkhoff. C'est un modèle bi-dimensionnel qui a pour expression:

$ \frac{\partial }{\partial x_i}(CC_g \frac{\partial \phi}{\partial x_i})+ k^2CC_g\phi = 0 $ avec i = {1,2}

On note:

$ \phi $: le potentiel de vitesse, $ C $: la célérité de l'onde, $ C_g $: la célérité de groupe des vagues, $ k $: le nombre d'onde,

L'expression du nombre d'onde k est la suivante:

$ \omega^2 = gk\tan(kH) $

On note:

H: la profondeur, $ \omega $: la fréquence avec $ \omega = \frac{2\pi}{T} $

Nous nous plaçons dans le cadre des ondes longues, ce qui signifie que $ C = C_g = \sqrt{gH} $. L'équation devient alors:

$ \frac{\partial }{\partial x_i}(H \frac{\partial \phi}{\partial x_i})+ k^2H\phi = 0 $

Étude cas

Cas n°1 : canal uniforme unidimensionnel plat de longueur L avec sortie libre amont

Méthode analytique

Dans le cadre de l'hypothèse canal uniforme plat, on a $ H = constante $. On a alors:

$   \frac{\partial  }{\partial x_i}(H \frac{\partial \phi}{\partial x_i})+ k^2H\phi = 0 \Leftrightarrow  H\frac{\partial  }{\partial x_i}( \frac{\partial \phi}{\partial x_i})+ k^2H\phi = 0 \Leftrightarrow \cancel{H}\frac{\partial  }{\partial x_i}( \frac{\partial \phi}{\partial x_i})+ k^2\cancel{H}\phi = 0  \Leftrightarrow \frac{\partial^2 \phi}{\partial x_i^2}+ k^2\phi = 0  $

On obtient alors une équation différentielle du second degré sans second membre à résoudre. L'équation d’onde est la suivante:

$ h(x,t)=a_0\cos(kx-\omega t) $

Résolution

$ \phi(x)=A\cos(kx)+B\sin(kx) $

avec $ k = \frac{\omega}{c} \Rightarrow k = \frac{2\pi}{T\sqrt{gH_0}} $

D'après les conditions initiales, on a:

$  \bullet  \phi(0)=1  \Rightarrow A=1 $

$  \bullet  \phi(L)=ik\phi \Rightarrow   B= i   $	

On en déduit l'expression de $ \phi $:

$ \phi(x)= \cos(kx)+i\sin(kx) $

Puis l'expression de H:

$ H = \frac{Re(\phi)}{ |\phi|}= \cos(kx) $

Cas n°2 : canal uniforme unidimensionnel réflexion totale amont

Méthode analytique

L'équation différentielle est la même que dans le cas n°1. Seules les conditions initiales changent.

Résolution

$ \phi(x)=A\cos(kx)+B\sin(kx) $

avec $ k = \frac{\omega}{c} \Rightarrow k = \frac{2\pi}{T\sqrt{gH_0}} $

D'après les conditions initiales, on a:

$ \bullet $ En aval: $ \phi_x=ik(2-\phi) \Rightarrow B=1 $

$ \bullet $En amont: $ \phi_x=0 \Rightarrow A = e^{2ikL} $

On en déduit l'expression de $ \phi $:

$ \phi(x)= e^{ik(2L-x)}+e^{ikx} = \cos(2kl-x)+i\sin(2kL-x)+\cos(kx)+i\sin(kx) $

Puis l'expression de H:

$ H = \cos(2kL-x)+cos(kx) $